ямр схема скачать

        (ЯМР), избирательное поглощение эл.-магн. энергии в-вом, обусловленное ядерным парамагнетизмом. ЯМР один из методов радиоспектроскопии, наблюдается, когда на исследуемый образец действуют взаимно перпендикулярные магн. поля: сильное постоянное Н0 и слабое радиочастотное Н1 (106 107Гц). Являясь квант. эффектом, ЯМР, как и др. виды магнитного резонанса, допускает классич. объяснение нек-рых своих особенностей. Большинство ат. ядер имеют собств. момент количества движения J=I, где I ядерный спин. Спин обусловливает дипольный магн. момент ядра: m=gJ=gI =gbI. (1) Здесь g гиромагнитное отношение (для протона gр=2 675 рад-с-1), g безразмерная величина, определяемая структурой ядра (яд. g-фактор), по порядку равная неск. ед.; b=e/mpc ядерный магнетон (mp и e масса и заряд протона). Магн. момент ядра m примерно в 103 раз меньше электронных моментов. В магн. поле Н0 на магн. диполь действует вращающий момент, равный mН0, и вектор m прецессирует вокруг направления Н0 с частотой w0=gH0 (2) под неизменным углом j. Такая прецессия создаёт переменный магн. момент (msinj, вращающийся в плоскости, перпендикулярной Н0 (рис. 1). . Рис. 1. Прецессия магн. момента и ядра в поле H0; j угол прецессии . Поле H1, вращающееся в той же плоскости с частотой w, взаимодействует с моментом m; вз-ствие становится заметным, если частота w близка к w0, а направления вращения m и поля Н1 одинаковы. При w=w0 наступает резонанс, если даже под действием очень слабого поля H1 проекция магн. момента диполя на H0 изменяется по величине. Согласно квант. модели, состояния яд. спина I и магн. момента m в поле Н0

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Вы можете отметить интересные вам фрагменты текста, которые будут доступны по уникальной ссылке в адресной строке браузера.

window.attachEvent('onload', init_masha);

window.addEventListener('load', init_masha);

MaSha.instance = new MaSha({'select_message': 'upmsg-selectable',

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС